Turbulenzübergang in der Kanalströmung
Turbulenzübergang in der KanalströmungAbb. 1: Bifurkationsdiagramm der beiden laufenden Wellen (Abszisse: Reynoldszahl; Ordinate: Energie des Strömungsfelds). Bei einer genau instabilen Richtung, wird eine durchgezogene Linie verwendet, bei mehreren instabilen Richtungen ist sie gestrichelt. Visualisierungen der beiden laufenden Wellen: Rote und blaue Flächen sind Isoflächen der Geschwindigkeitskomponente in Strömungsrichtung (nach Abzug des laminaren Profils). Rot steht für positive und blau für negative Geschwindigkeiten. Die gelben Flächen sind Isoflächen eines Wirbelkriteriums und deuten die Lage von Wirbeln an.
Introduction
Viele Strömungen zeigen Turbulenz, obwohl ihr laminares Profil stabil ist. Zum Beispiel die Kanalströmung, deren parabolisches laminares Profil für Reynoldszahlen kleiner als 5772 stabil ist.[1] Dennoch findet sich in Experimenten und numerische Simulationen bereits bei deutlich niedrigeren Reynoldszahlen turbulentes Verhalten. Voraussetzung dafür ist, eine genügend kräftige Störung der Strömung. Dieses Verhalten ist mit dem Auftreten von neuen exakten kohärenten Strukturen verbunden. Da diese Strukturen im Allgemeinen instabil sind, können Sie nur mithilfe besonderer Techniken in numerischen Simulationen gefunden und untersucht werden. In der Dynamik turbulenter Strö- mungen spielen sie eine Rolle, weil die Zeitentwicklung als eine zufällige Bewegung zwischen verschiedenen instabilen exakten Lösungen beschrieben werden kann. Ziel ist die Aufklärung der Wege zur Turbulenz in der Kanalströmung.
Methods
Zu diesem Zweck studieren wir exakte Lösungen der Navier-Stokes-Gleichungen. Für unsere direkten numerischen Simulationen nutzen wir channelflow (url: www.channelflow.org), welches mittels openMP parallelisiert wurde. Bei der Suche nach exakten Lösungen wird die Methode des Edge-Trackings[2] verwendet, die es erlaubt, eine Trajektorie auf der Grenze zwischen laminarer und turbulenter Bewegung zu verfolgen. In der Regel konvergiert diese Bahn dann gegen eine exakte kohärente Struktur.
Results
Wir konnten diverse laufende Wellen und periodische Bahnen identifizieren. Darunter sind zwei laufende Wellen, die beide in der Laminar-Turbulenten-Grenze liegen und Edge-States des Systems sind.[2] Eine dieser laufenden Wellen ist zweidimensional, zweigt vom laminaren Profil ab und existiert für Re>4685. Die zweite laufende Welle ist dreidimensional und entsteht durch eine Sattel-Knoten-Bifurkation bei Re=460 (in beiden Fällen hängen Reynoldszahlen von der Länge des simulierten Volumens ab; die angegebenen Werte beziehen sich auf eine Länge von 2π). Die beiden exakten Lösungen können mit den unterschiedlichen Wegen zur Turbulenz, die in der Kanalströmung und auch in Grenzschichten existieren, in Verbindung gebracht werden. Die erste laufende Welle ist von Bedeutung für den Tollmien-Schlichting- Übergang, während die zweite in Verbindung mit dem Bypass-Übergang zur Turbulenz steht. Das Bifurkationsdiagramm der beiden laufenden Wellen und Visualisierungen der Strömungsfelder sind in Abb. 1 dargestellt.
Discussion
Die Identifikation der relevanten kohärenten Strukturen lässt uns die verschiedenen Wege zur Turbulenz in der Kanalströmung beschreiben und vorhersagen, welcher Weg dominieren wird.[3] Darüber hinaus gelang es, räumlich lokalisierte periodische Bahnen zu identifizieren.[4,5] Derartige exakte Lösungen sind von besonderer Bedeutung, da Turbulenz bei niedrigen Reynoldszahlen räumlich sehr inhomogen ist, und häufig auch räumlich lokalisiert auftritt. Lokalisierte Strukturen tragen zu einer Erklärung und Beschreibung dieser räumlichen Inhomogenität der Turbulenz bei.
